Demtro¨der et al. [41], 캐스트와 관련된-대규모의 이질성은 미세 구조 (수지 돌 및 수지상 영역)가 수상 돌기 간격 정도의 파장을 갖는 공명에 영향을 미칠 수 있습니다. Demtro¨der et al. [41], 모든 샘플의 탄성 계수는 ​​비선형 최소 제곱 적합 절차에 의해 최저 주파수 (그림 5a–d에서 회색으로 강조 표시됨)를 갖는 50 개의 고유 모드를 기반으로 정제되었습니다. 실험적으로 관찰 된 공명 주파수 fob과 실온에서 정제 된 샘플 매개 변수 fcalc에서 계산 된 것 사이의 차이를 자세히 살펴보면 평균 0.33 ~ 0.6kHz의 편차가 발생하여 개선의 좋은 품질을 문서화합니다. 그림 5에서 이러한 차이는 최저 공진 주파수에서 최고 공진 주파수까지 고유 모드의 함수로 표시됩니다. Demtro¨der et al. [41]은 샘플 크기가 감소함에 따라 이러한 차이가 증가한다는 것을 보여주었습니다. 가장 중요한 것은 표본 치수가 수상 돌기 사이의 평균 간격을 최소 10 배 이상 초과 할 때 좋은 결과를 얻을 수 있다는 것입니다. 저자는 또한 2kHz 미만의 평균 편차가 허용 가능하다는 결론을 내 렸습니다. 그림 5에서 볼 수 있듯이, 현재 작업에서 관찰 된 평균 산란은이 값을 초과하지 않습니다.

Dilatometry (DIL) : 고정밀 dilatometry는 계수의 온도 의존성을 모니터링하는 데 사용되었습니다. 열팽창 ath. 열에 의해 유도 된 변형률 eth, 즉 온도에 따른 샘플 길이 DL-L0 (L0 : 샘플 길이 293K에서 샘플 길이)의 상대적인 변화는 [에 설명 된대로 Netzsch의 DIL402c 유형의 유도 성 게이지 팽창 계를 사용하여 100 ~ 1573K 사이에서 측정되었습니다. 41]. 그림 4b에서 볼 수 있듯이 (두 개의 세라믹 막대 사이에 고정 된 시편, 열전대가 닫혀 있지만 아직 부착되지 않음) 열팽창 측정에 사용 된 시편은 동일한 형상과/ 결정 학적 방향을 가졌습니다. 탄성 강성 평가를 위해 취한 것과 같이 표 3을 참조하십시오. 팽창 계는 커런덤으로 만들어진 동일한 길이의 표준 샘플로 보정되었습니다. 모든 실험은 2Kmin의 가열 속도로 Heatmosphere에서 수행되었습니다. 선형 열팽창 계수 ath ¼ oeth-oT는 해당 변형 온도 곡선의 첫 번째 도함수로 결정되었습니다. 이를 위해 각 온도 Ti 주변에서 ± 1.5K 간격 내에서 40 개 (변형, 온도) 데이터 쌍을 athðTiÞ를 계산 한/2 차 다항식으로 근사했습니다.=-

약자 : PHAse Diagrams의 약자)은 다 성분 합금에서 위상 평형을 계산하는 데 사용할 수 있습니다 [46, 47]. 현재 작업에서 ThermoCalc (-최신 CALPHAD 구현 상태)는 데이터베이스 TCNi8, 버전 2019b [35]와 결합하여 c-용매 온도 및 화학 물질에 초점을 맞춘 열역학적 평형을 계산하는 데 사용되었습니다. c-및 c-단계의 구성. 또한 액체 및-고 상선 온도와&체적 조각--은 네 가지 합금 모두의 온도 함수로 계산되었습니다. 이러한 계산은 SX에서 합금 원소의 균일 한 화학적 분포를 기반으로합니다. 실제로 수지상 (D) 및 수지상 (ID) 영역이 서로 다른 화학적 조성을 포함하는 수지상 응고가 있습니다. 그러나 [36]에서 볼 수 있듯이 D 영역과 ID 영역 사이의 평균 화학 조성 차이는 부피 분율의 조정으로 설명됩니다. 두 영역의 c&채널과 c-입방체는 동일한 구성을 가졌습니다. . 따라서 두 단계의 화학적 구성에 관한 한 D 및 ID 영역을 구별하기위한 노력이 이루어지지 않았습니다.-&--&