figure 7B는 시간의 함수로서 700 ° C에서 δ 상가 침전 된 평균 두께 (사소한 치수) 및 직경 (주요 차원)의 진화를 보여줍니다. 두께와 직경은 초기 급격한 증가가 뒤 따르는 비슷한 추세를 보여줍니다. 열처리가 끝날 때까지 평균 두께와 직경은 각각 34 ± 2nm 및 154 ± 7nm입니다. 이 값은 870 ° C에서 10 시간이 지난 후에 in625에서 얻은 값보다 훨씬 작습니다.e 평균 두께와 직경은 각각 52 ± 5nm 및 961 ± 94nm이며, 700 ° C에서 강수량 동역학이 현저히 느려짐을 가리 킵니다. 전형적인 잔류 응력 열처리의 맥락에서, 870 ℃에서 1-hour 열처리 후, 평균 두께 및 직경은 각각 45 ± 4nm 및 424 ± 40nm이다 [21]; 800 ℃에서 2-hour 열처리 후, 빌드 조건에 따라 평균 두께 및 직경은 각각 61nm ~ 77nm와 416nm ~ 634nm 사이의 범위를 각각 [24] 즉, 10 시간 동안 10 시간이 생길 수있는 700 ° C에서의 응력 완화 열처리는 AM 625.

의 전형적인 잔류 응력 열처리 중에 개발 된 것보다 현저히 작아졌습니다. NIT는 870 ℃에서 관찰 된 δ 상 침전물의 연속 조각이 700 ℃에서 명백하지 않았으며, 700 ℃에서의 유의성의 응집력에 대한 안정성을 제시하는 것은 아마도 탄성 에너지의 탄성 에너지에 의해 제공되는 안정화로 인한 안정화로 인한 안정성 때문이다. 침전물로 둘러싸인 스트레인 필드 [49]. 700 ° C에서 장기 열처리하는 동안 δ 상 침전시의 제한된 성장은 자란 δ 위상이 파쇄 균주가 감소되기 때문에 유의미한 결과 [50]. 또한, 최근의 검토는 24 시간 동안 700 ℃에서 직접 노화가 가장 높은 UTS (1222 MPa)와 항복 강도 (1012 MPa)가 작고 침전물의 형성이 기계적을 향상시키는 역할을한다는 것을 보여줍니다. 강도 [51].

 800 ° C 및 870 ° C에서 이전에보고 된 동역학에 비해 700 ° C에서 δ 상 침전물의 강수량이 현저히 느려졌다. ...에 우리의 관찰을 합리화하기 위해 열역학 계산을 사용하여 강수량 동역학을 이해하기 위해 우리의 시뮬레이션, 우리는 모든 침전물이 구형이라고 가정했다. Pre existing 인터페이스가 핵 형성의 표면 에너지 장벽을 감소시키는 데 도움이되므로 탈색시에 핵 형성이 발생한다고 가정했습니다. [52]. AM 처리 중에 국부적 인 극한 가열 및 냉각 조건에 의해 유도 된 압축 집합 잔류 응력 사이클은 국소 전위 밀도의 이종 분포를 유발한다 [53]. 이전 작업과 일치하는 [33], 우리는 전위 밀도가 ± 5 × 1011 m-2임을 가정했다. 이 전위 밀도는 β1021 m-3의 핵 형성 부위 밀도에 해당합니다. 침전 시뮬레이션의 경우, 우리는 매트릭스 위상이 γ 인 δ, γ 00, MC 카바이드, μ 및 σ 침전물을 고려했다. 우리는 계면 에너지가 γ γ 00, γδ, γ

μ, γδ, γ-μμ, γ/μm, 및 γ/σ 인터페이스를 각각. 시뮬레이션에 대한 자세한 내용은 ElseDher//101; [33].////마이크로 종류의 결과, 이웃 간의 간단한 영역 사이의 조성이 균일하지 않습니다. 이전 SEM 측정은 AS/FABRICATED AM IN625의 2 차 수지상 암 간격이 ± 300nm [19] 인 것으로 나타났습니다. Dictra 시뮬레이션은 미세 유물이 interdendritic centers에서 ± 20nm에만 국한되어 있다는 것을 보여줍니다 [33]. 즉, 평균 조성물은 재배포 된 조성물에 대한 좋은 근사를 나타낸다. 그림 8은 공칭 구성과 실험 결과와 TC/PRISMA 예측 간의 비교를 보여줍니다. 우리는 시뮬레이션에서 침전물에 대한 구형 모양을 가정하기 때문에, 우리는 관찰 된 혈소판 크기를 RG2&r2#2D2

101; R 및 D는 각각 그림 7B에서보고 된 직경 및 두께의 1-HALF를 나타냅니다. 그림 8a는 모델-predicted 반경과 유효 측정 된 RG가 RG에 의해 반영된 것처럼 실험 값보다 약간 작게 비슷한 운동 추세를 따르도록 보여줍니다. 풍부한 간섭 성 영역으로 조정 된 조성물과의 침전 반응을 시뮬레이션 할 때, 우리의 시뮬레이션은 유사한 운동 시간 규모로 약간 큰 침전물을 예측합니다. 따라서, 중간 감면 영역 및 수상 돌기와 관련된 시뮬레이션 된 침전 반경의 가중 평균은 실험 값에 더 가깝게 될 것으로 예상된다. 도 8b는 이전에 상세히 설명 된 프로토콜에 의해 획득 된 시뮬레이트 된 시간=deponent 볼륨 분획 및 실험용 체적 분율이 실험 가치가 ± 5의 인자만큼 작다는 것을 제외하고는 유사한 추세를 갖는다는 것을 보여준다. 이 불일치는 800 ° C 및 870 ° C에서 획득 한 이전에보고 된 결과와 유사합니다. 몇 가지 요인은 침전물, 전위 밀도 및 계면 에너지의 온도/dependence의 가정 된 구형 기하학을 포함하여 정량적 차이에 기여할 수 있습니다. 이러한 예약에도 불구하고, 우리의 결과는 여전히 시뮬레이션의 대략적인 성격을 감안할 때 시뮬레이션과 실험 간의 좋은 일치를 나타냅니다.+/&#---figure 8. (a) 계산 된 (시뮬레이션) 사이의 비교 반경 및 실험 평균 평균 반경은 어닐링 시간의 함수로서 700 ° C에서 700 ℃에서 침전합니다. 여기에서 우리는 시뮬레이션을위한 침전물에 대한 구형 형태를 가정했습니다. 따라서,도 7b에보고 된 실험 값에 기초하여 혈소판 δ 상 침전물의 반경을 계산했다. (b) 시간-.

의 함수로서 700 ° C에서 계산 된 실험 부피 분율을 비교합니다.